Ядерные реакции: просто и понятно. Ядерная реакция

§ 3.13 Ядерные реакции и дефект массы

1. Реакции возможны при наличии высоких температур и высоких электромагнитных полях

2. Прохождение процессов за счёт нейтронов, не требующих больших магнитных полей и высоких температур

Нуклеосинтез. Явление нуклеосинтеза исследовал учёный Бербидж .

В момент образования Вселенной существовала смесь электронных частиц .

За счёт взаимодействия протонов и нейтронов образовались водород и гелий , при чём в следующих пропорциях: 2/3 – Н, 1/3 – Не.

Все остальные элементы образовались из водорода.

Солнце состоит из гелия и водорода (10-20 млн. ºС).

Существуют более горячие звёзды (более 150 млн. ºС). В глубинах этих планет образовались углерод, кислород, азот, сера и магний .

Другие элементы возникли при взрыве сверхновых звёзд (уран и более тяжелые).

Во всей Вселенной наиболее распространены гелий и водород (3/4 водорода и 1/4 гелия).

○ Самые распространённые элементы на Земле:

§7 «Корпускулярно-волновая (двойственная) теория»

В 1900 г. М. Планк выдвинул теорию: абсолютно чёрное тело тоже излучает энергию, но излучает её порциями (квантами).

● Квант электронно-магнитного поля – это фотон .

○ Волновая природа фотона:

- дифракция (отклонение света от прямолинейного направления, или способность огибать препятствия)

- интерференция (взаимодействие волн, при котором волны могут накладываться друг на друга и либо усиливать, либо гасить друг друга)

1.Усиливаются

2.Уменьшается интенсивность

3.Погашаются

○ Корпускулярная природа фотона:

● Фотоэффект – явление испускания электронов веществом под действием электромагнитного излучения.

Столетов изучил законы фотоэлемента.

Объяснение фотоэффекта было дано Эйнштейном в рамках корпускулярной теории.

Фотон, ударяясь об электрон, передаёт часть своей энергии.

● Эффект Комптона – если направить на вещество рентгеновское излучение, то оно рассеивается на электроны вещества. Это рассеянное излучение будет обладать большей длинной волны, чем падающее. Разница зависит от угла рассеяния.

E = hυ

h – планка

υ – частота излучения

●Фотон – волновой пакет .

Математически дуализм «волна – частица» выражается в уравнении Л. де Бройля :

λ = h / (m · v ) = h / P

P – импульс

Этот дуализм – универсальная теория, её можно распределять на все виды материи.

○ Примеры:

Электрон

m e = 9,1 · 10 -28 г v ~ 10 8 см/с λ ~ 10 -8 см

Летящий мячик

m = 50 г v ~ 25 см/с λ ~ 10 -32 см

1) Принцип неопределённости [В. Гейзенберг] – невозможно одновременно точно определить координату частицы и её импульс.

∆q · ∆ p ≥ h / 2

∆q – неопределённость любой координаты

∆p – неопределённость импульса

∆E · ∆ t ≥ h / 2

∆E – энергия частицы

∆t – неопределённость времени

2) Принцип дополнительности [Н. Бор] – получение экспериментальной информации об одних величинах, описывающих микрообъект, неизбежно связано с потерей информации о других величинах, дополнительных к первому.

3) Принцип причинности (следствие принципа неопределённости) – принцип классической физики. Имеется причинно-следственная связь между явлениями природы. Для объектов микромира принцип причинности не применим.

4) Принцип тождественности – невозможно экспериментально изучить одинаковые микрочастицы.

5) Принцип соответствия – всякая более общая теория, являясь развитием классической теории, не отвергает её полностью, а указывает границы её применения.

6) Принцип суперпозиции – результирующий эффект – это сумма эффектов, вызываемых каждым явлением в отдельности.

● Уравнение Шредингера – основное уравнение квантовой механики.

● Волновая функция [Ψ] – это функция одновременно координат и времени.

Е = Е кин. + U

U – потенциальная энергия

E кин . = (m · v 2 ) / 2 = p 2 / 2m

E = p 2 / 2m + U

E Ψ = ( p 2 / 2 m + U ) · Ψ

(Ψ 2 · d · v ) показывает где и в каком состоянии находится соответствующая частица.

Эффективное сечение ядерных реакций .

В отличие от большинства химических реакций, при которых исходные вещества, взятые в стехиометрических количествах, реагируют между собой нацело, ядерную реакцию вызывает только небольшая доля из всех бомбардирующих частиц, упавших на мишень. Это объясняется тем, что ядро занимает ничтожно малую часть объема атома , так что вероятность встречи налетающей частицы, проходящей через мишень, с ядром атома очень мала. Кулоновский потенциальный барьер между налетающей частицей и ядром (при их одинаковом заряде) также препятствует ядерной реакции . Для количеств. характеристики вероятности протекания ядерной реакции используют понятие эффективного сечения а. Оно характеризует вероятность перехода двух сталкивающихся частиц в определенное конечное состояние и равно отношению числа таких переходов в единицу времени к числу бомбардирующих частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению их движения. Эффективное сечение имеет размерность площади и по порядку величины сопоставимо с площадью поперечного сечения атомных ядер (около 10 -28 м 2). Ранее использовалась внесистемная единица эффективного сечения - барн (1 барн = 10 -28 м 2).
Реальные значения для различных ядерных реакций изменяются в широких пределах (от 10 -49 до 10 -22 м 2). Значение зависит от природы бомбардирующей частицы, ее энергии, и, в особенно большой степени, от свойств облучаемого ядра. В случае облучения ядер нейтронами при варьировании энергии нейтронов можно наблюдать т. наз. резонансный захват нейтронов , который характеризуется резонансным сечением. Резонансный захват наблюдается, когда кинетическая энергия нейтрона близка к энергии одного из стационарных состояний составного ядра. Сечение, отвечающее резонансному захвату бомбардирующей частицы, может на несколько порядков превышать нерезонансное сечение.
Если бомбардирующая частица способна вызывать протекание ядерной реакции по нескольким каналам, то сумму эффективных сечений различных процессов, происходящих с данным облучаемым ядром, часто называют полным сечением.
Эффективные сечения ядерных реакций для ядер различных изотопов к.-л. элемента часто сильно различаются между собой. Поэтому при использовании смеси изотопов для осуществления ядерной реакции нужно учитывать эффективные сечения для каждого нуклида с учетом его распространенности в смеси изотопов .
Выходы ядерных реакций
Выходы ядерных реакций -отношение числа актов ядерных реакций к числу частиц, упавших на единицу площади (1 см 2) мишени, обычно не превышают 10 -6 -10 -3 . Для тонких мишеней (упрощенно тонкой можно назвать мишень, при прохождении через которую поток бомбардирующих частиц заметно не ослабевает) выход ядерной реакции пропорционален числу частиц, попадающих на 1 см 2 поверхности мишени, числу ядер, содержащихся в 1 см 2 мишени, а также значению эффективного сечения ядерной реакции . Даже при использовании такого мощного источника налетающих частиц, каким является ядерный реактор, в течение 1 ч удается, как правило, получить при осуществлении ядерных реакций под действием нейтронов не более нескольких мг атомов , содержащих новые ядра. Обычно же масса вещества, полученного в той или иной ядерной реакции , значительно меньше.

Бомбардирующие частицы.
Для осуществления ядерных реакций используют нейтроны n, протоны р, дейтроны d, тритоны t, частицы, тяжелые ионы (12 С, 22 Ne, 40 Аr и др.), электроны е и кванты. Источниками нейтронов (см. Нейтронные источники )при проведении ядерных реакций служат: смеси металлические Be и подходящего излучателя, напр. 226 Ra (т. наз. ампульные источники), нейтронные генераторы, ядерные реакторы. Т. к. в большинстве случаев ядерных реакций выше для нейтронов с малыми энергиями (тепловые нейтроны ), то перед тем, как направить поток нейтронов на мишень, их обычно замедляют, используя парафин , графит и др. материалы. В случае медленных нейтронов основный. процесс почти для всех ядер - радиационный захват - ядерная реакция типа т. к. кулоновский барьер ядра препятствует вылету протонов и частиц. Под действием нейтронов цепные реакции деления .
В случае использования в качестве бомбардирующих частиц протонов , дейтронов и др., протекают несущих положительный заряд, бомбардирующую частицу ускоряют до высоких энергий (от десятков МэВ до сотен ГэВ), используя различные ускорители. Это необходимо для того, чтобы заряженная частица могла преодолеть кулоновский потенциальный барьер и попасть в облучаемое ядро. При облучении мишеней положительно заряженными частицами наиб. выходы ядерных реакций достигаются при использовании дейтронов. Связано это с тем, что энергия связи протона и нейтрона в дейтроне относительно мала, и соотв., велико расстояние между протоном и нейтроном .
При использовании в качестве бомбардирующих частиц дейтронов в облучаемое ядро часто проникает только один нуклон - протон или нейтрон , второй нуклон ядра дейтрона летит дальше, обычно в том же направлении, что и налетающий дейтрон. Высокие эффективные сечения могут достигаться при проведении ядерных реакций между дейтронами и легкими ядрами при сравнительно низких энергиях налетающих частиц (1-10 МэВ). Поэтому ядерные реакции с участием дейтронов можно осуществить не только при использовании ускоренных на ускорителе дейтронов, но и путем нагревания смеси взаимодействующих ядер до т-ры около 10 7 К. Такие ядерные реакции называют термоядерными. В природных условиях они протекают лишь в недрах звезд. На Земле термоядерные реакции с участием дейтерия , дейтерия и трития , дейтерия и лития и др. осуществлены при взрывах термоядерных (водородных) бомб.
Для частиц кулоновский барьер у тяжелых ядер достигает ~ 25 МэВ. Равновероятны ядерные реакции и Продукты ядерной реакции обычно радиоактивны, для ядерной реакции - обычно стабильные ядра.
Для синтеза новых сверхтяжелых хим. элементов важное значение имеют ядерные реакции , протекающие с участием ускоренных на ускорителях тяжёлых ионов (22 Ne, 40 Аr и др.). Напр., по ядерной реакции м. б. осуществлен синтез фермия . Для ядерных реакций с тяжелыми ионами характерно большое число выходных каналов. Например, при бомбардировке ядер 232 Th ионами 40 Аr образуются ядра Са, Аr, S, Si, Mg, Ne.
Для осуществления ядерных реакций под действием квантов пригодны кванты высоких энергий (десятки МэВ). Кванты с меньшими энергиями испытывают на ядрах только упругое рассеяние. Протекающие под действием налетающих квантов ядерные реакции называют фотоядерными, этих реакций достигают 10 30 м 2 .
Хотя электроны имеют заряд, противоположный заряду ядер, проникновение электронов в ядро возможно только в тех случаях, когда для облучения ядер используют электроны , энергия которых превышает десятки МэВ. Для получения таких электронов применяют бетатроны и др. ускорители.
Исследования ядерных реакций дают разнообразную информацию о внутреннем строении ядер. Ядерные реакции с участием нейтронов позволяют получать огромное кол-во энергии в ядерных реакторах. В результате ядерных реакций деления под действием нейтронов образуется большое число различных радионуклидов , которые можно использовать, в частности в химии , как изотопные индикаторы . В ряде случаев ядерные реакции позволяют получать меченые соединения . Ядерные реакции лежат в основе активационного анализа . С помощью ядерных реакций осуществлен синтез искусственных хим. элементов (технеция , прометия , трансурановых элементов , трансактиноидов).

История открытия деления ядер урана

Капельная модель ядра

После захвата ядром нейтрона образуется промежуточное ядро, которое находится в возбужденном состоянии. При этом энергия нейтрона равномерно распределяется между всеми нуклонами, а само промежуточное ядро деформируется и начинает колебаться. Если возбуждение невелико, то ядро (рис. 1, б), освобождаясь от излишка энергии путем испускания ? -кванта или нейтрона, возвращается в устойчивое состояние. Если же энергия возбуждения достаточно велика, то деформация ядра при колебаниях может быть настолько большой, что в нем образуется перетяжка (рис. 1, в), аналогичная перетяжке между двумя частями раздваивающейся капли жидкости. Ядерные силы, действующие в узкой перетяжке, уже не могут противостоять значительной кулоновской силе отталкивания частей ядра. Перетяжка разрывается, и ядро распадается на два "осколка" (рис. 1, г), которые разлетаются в противоположные стороны.
В настоящее время известны около 100 различных изотопов с массовыми числами примерно от 90 до 145, возникающих при делении этого ядра. Две типичные реакции деления этого ядра имеют вид:
.
Обратите внимание, что в результате деления ядра, инициированного нейтроном, возникают новые нейтроны, способные вызвать реакции деления других ядер. Продуктами деления ядер урана-235 могут быть и другие изотопы бария, ксенона, стронция, рубидия и т. д.
При делении ядер тяжелых атомов () выделяется очень большая энергия - около 200 МэВ при делении каждого ядра. Около 80 % этой энергии выделяется в виде кинетической энергии осколков; остальные 20 % приходятся на энергию радиоактивного излучения осколков и кинетическую энергию мгновенных нейтронов.
Оценку выделяющей при делении ядра энергии можно сделать с помощью удельной энергии связи нуклонов в ядре. Удельная энергия связи нуклонов в ядрах с массовым числом A ? 240 порядка 7,6 МэВ/нуклон, в то время как в ядрах с массовыми числами A = 90 – 145 удельная энергия примерно равна 8,5 МэВ/нуклон. Следовательно, при делении ядра урана освобождается энергия порядка 0,9 МэВ/нуклон или приблизительно 210 МэВ на один атом урана. При полном делении всех ядер, содержащихся в 1 г урана, выделяется такая же энергия, как и при сгорании 3 т угля или 2,5 т нефти.

Цепная ядерная реакция

Цепная ядерная реакция - последовательность единичных ядерных реакций , каждая из которых вызывается частицей, появившейся как продукт реакции на предыдущем шаге последовательности. Примером цепной ядерной реакции является цепная реакция деления ядер тяжёлых элементов, при которой основное число актов деления инициируется нейтронами , полученными при делении ядер в предыдущем поколении.

Уран встречается в природе в виде двух изотопов: (99,3 %) и (0,7 %). При бомбардировке нейтронами ядра обоих изотопов могут расщепляться на два осколка. При этом реакция деления наиболее интенсивно идет на медленных (тепловых) нейтронах, в то время как ядра вступают в реакцию деления только с быстрыми нейтронами с энергией порядка 1 МэВ. Иначе энергия возбуждения образовавшихся ядер
оказывается недостаточной для деления, и тогда вместо деления происходят ядерные реакции:
.
Изотоп урана ? -радиоактивен, период полураспада 23 мин. Изотоп нептуния тоже радиоактивен, период полураспада около 2 дней.
.

Изотоп плутония относительно стабилен, период полураспада 24000 лет. Важнейшее свойство плутония состоит в том, что он делится под влиянием нейтронов так же, как. Поэтому с помощью может быть осуществлена цепная реакция.
Рассмотренная выше схема цепной реакции представляет собой идеальный случай. В реальных условиях не все образующиеся при делении нейтроны участвуют в делении других ядер. Часть их захватывается неделящимися ядрами посторонних атомов, другие вылетают из урана наружу (утечка нейтронов).
Поэтому цепная реакция деления тяжелых ядер возникает не всегда и не при любой массе урана.

Коэффициент размножения нейтронов

Ядерный реактор - устройство, в котором осуществляется управляемая ядерная цепная реакция , сопровождающаяся выделением энергии. Первый -Ядерный реактор построен в декабре 1942 в США под руководством Э. Ферми . В Европе первый Ядерный реактор запущен в декабре 1946 в Москве под руководством И. В. Курчатова . К 1978 в мире работало уже около тысячи Ядерный реактор различных типов. Составными частями любого Ядерный реактор являются: активная зона с ядерным топливом , обычно окруженная отражателем нейтронов, теплоноситель , система регулирования цепной реакции, радиационная защита, система дистанционного управления. Основной характеристикой Ядерный реактор является его мощность. Мощность в 1 Мет соответствует цепной реакции, в которой происходит 3·10 16 актов деления в 1 сек.

В активной зоне Ядерный реактор находится ядерное топливо, протекает цепная реакция ядерного деления и выделяется энергия. Состояние Ядерный реактор характеризуется эффективным коэффициентом Кэф размножения нейтронов или реактивностью r:

R = (К? - 1)/К эф. (1)

Если К эф > 1, то цепная реакция нарастает во времени, Ядерный реактор находится в надкритичном состоянии и его реактивность r > 0; если К эф < 1 , то реакция затухает, реактор - подкритичен, r < 0; при К ? = 1, r = 0 реактор находится в критическом состоянии, идёт стационарный процесс и число делений постоянно во времени. Для инициирования цепной реакции при пуске Ядерного реактора в активную зону обычно вносят источник нейтронов (смесь Ra и Be , 252 Cf и др.), хотя это и не обязательно, т. к. спонтанное деление ядер урана и космические лучи дают достаточное число начальных нейтронов для развития цепной реакции при К эф > 1.

В качестве делящегося вещества в большинстве Ядерный реактор применяют 235 U . Если активная зона, кроме ядерного топлива (природный или обогащенный уран), содержит замедлитель нейтронов (графит, вода и другие вещества, содержащие лёгкие ядра, см. Замедление нейтронов ), то основная часть делений происходит под действием тепловых нейтронов (тепловой реактор ). В Ядерном реакторе на тепловых нейтронах может быть использован природный уран , не обогащенный 235 U (такими были первые Ядерные реакторы). Если замедлителя в активной зоне нет, то основная часть делений вызывается быстрыми нейтронами с энергией x n > 10 кэв (быстрый реактор ). Возможны также реакторы на промежуточных нейтронах с энергией 1-1000 эв.

По конструкции Ядерный реактор делятся на гетерогенные реакторы , в которых ядерное топливо распределено в активной зоне дискретно в виде блоков, между которыми находится замедлитель нейтронов, и гомогенные реакторы , в которых ядерное топливо и замедлитель представляют однородную смесь (раствор или суспензия). Блоки с ядерным топливом в гетерогенном в Ядерном реакторе, называются тепловыделяющими элементами (ТВЭЛ"ами), образуют правильную решётку; объём, приходящийся на один ТВЭЛ, называется ячейкой. По характеру использования Ядерный реактор делятся на энергетические реакторы и исследовательские реакторы . Часто один Ядерный реактор выполняет несколько функций.

В Условиях критичности Ядерный реактор имеет вид:

К эф = К ? ? Р = 1 , (1)

Где 1 - Р - вероятность выхода (утечки) нейтронов из активной зоны Ядерного реактора, К ? - коэффициент размножения нейтронов в активной зоне бесконечно больших размеров, определяемый для тепловых Ядерных реакторов так называемой «формулой 4 сомножителей»:

К ? = neju. (2)

Здесь n - среднее число вторичных (быстрых) нейтронов, возникающих при делении ядра 235 U тепловыми нейтронами, e - коэффициент размножения на быстрых нейтронах (увеличение числа нейтронов за счёт деления ядер, главным образом ядер 238 U , быстрыми нейтронами); j - вероятность того, что нейтрон не захватится ядром 238 U в процессе замедления, u - вероятность того, что тепловой нейтрон вызовет деление. Часто пользуются величиной h = n/(l + a), где a - отношение сечения радиационного захвата s р к сечению деления s д.

Условие (1) определяет размеры Ядерного реактора. Например, для Ядерного реактора из естественного урана и графита n = 2,4. e » 1,03, eju » 0,44, откуда К ? =1,08. Это означает, что для К ? > 1 необходимо Р<0,93, что соответствует (как показывает теория Ядерного реактора) размерам активной зоны Ядерный реактор ~ 5-10 м. Объём современного энергетического Ядерного реактора достигает сотен м 3 и определяется главным образом возможностями теплосъёма, а не условиями критичности. Объём активной зоны Ядерного реактора в критическом состоянии называется критическим объёмом Ядерного реактора, а масса делящегося вещества - критической массой. Наименьшей критической массой обладают Ядерный реактор с топливом в виде растворов солей чистых делящихся изотопов в воде и с водяным отражателем нейтронов. Для 235 U эта масса равна 0,8 кг , для 239 Pu - 0,5 кг. Наименьшей критической массой обладает 251 Cf (теоретически 10 г). Критические параметры графитового Ядерного реактора с естественным ураном: масса урана 45 т , объём графита 450 м 3 . Для уменьшения утечки нейтронов активной зоне придают сферическую или близкую к сферической форму, например цилиндр с высотой порядка диаметра или куб (наименьшее отношение поверхности к объёму).

Величина n известна для тепловых нейтронов с точностью 0,3% (табл. 1). При увеличении энергии x n нейтрона, вызвавшего деление, n растет по закону: n = n t + 0,15x n (x n в Мэв ), где n t соответствует делению тепловыми нейтронами.

Табл. 1. - Величины n и h) для тепловых нейтронов (по данным на 1977)

В процессе работы Ядерного реактора происходит изменение состава топлива, связанное с накоплением в нём осколков деления и с образованием трансурановых элементов , главным образом изотопов Pu . Влияние осколков деления на реактивность Ядерного реактора называется отравлением (для радиоактивных осколков) и зашлаковыванием (для стабильных). Отравление обусловлено главным образом 135 Xe который обладает наибольшим сечением поглощения нейтронов (2,6·10 6 барн ). Период его полураспада T 1/2 = 9,2 ч, выход при делении составляет 6-7%. Основная часть 135 Xe образуется в результате распада 135 ] (Тц = 6,8 ч ). При отравлении Кэф изменяется на 1-3%. Большое сечение поглощения 135 Xe и наличие промежуточного изотопа 135 I приводят к двум важным явлениям: 1) к увеличению концентрации 135 Xe и, следовательно, к уменьшению реактивности Ядерного реактора после его остановки или снижения мощности («йодная яма»). Это вынуждает иметь дополнительный запас реактивности в органах регулирования либо делает невозможным кратковременные остановки и колебания мощности. Глубина и продолжительность йодной ямы зависят от потока нейтронов Ф: при Ф = 5·10 13 нейтрон/см 2 ? сек продолжительность йодной ямы ~ 30 ч , а глубина в 2 раза превосходит стационарное изменение К эф , вызванное отравлением 135 Xe . 2) Из-за отравления могут происходить пространственно-временные колебания нейтронного потока Ф, а значит - и мощности Ядерного реактора.Эти колебания возникают при Ф> 10 13 нейтронов/см 2 ? сек и больших размерах Ядерного реактора.Периоды колебаний ~ 10 ч.

Число различных стабильных осколков, возникающих при делении ядер, велико. Различают осколки с большими и малыми сечениями поглощения по сравнению с сечением поглощения делящегося изотопа. Концентрация первых достигает насыщения в течение нескольких первых суток работы Ядерного реактора (главным образом 149 Sm , изменяющий К эф на 1%). Концентрация вторых и вносимая ими отрицательная реактивность возрастают линейно во времени.

Образование трансурановых элементов в Ядерном реакторе происходит по схемам:

Здесь 3 означает захват нейтрона, число под стрелкой - период полураспада.

Накопление 239 Pu (ядерного горючего) в начале работы Ядерного реактора происходит линейно во времени, причём тем быстрее (при фиксированном выгорании 235 U ), чем меньше обогащение урана. Затем концентрация 239 Pu стремится к постоянной величине, которая не зависит от степени обогащения, а определяется отношением сечений захвата нейтронов 238 U и 239 Pu . Характерное время установления равновесной концентрации 239 Pu ~ 3/ Ф лет (Ф в ед. 10 13 нейтронов/см 2 ?сек). Изотопы 240 Pu , 241 Pu достигают равновесной концентрации только при повторном сжигании горючего в Ядерном реакторе после регенерации ядерного топлива.

Выгорание ядерного топлива характеризуют суммарной энергией, выделившейся в Ядерном реакторе на 1 т топлива. Для Ядерных реакторов, работающих на естественном уране, максимальное выгорание ~ 10 Гвт ?сут/т (тяжело-водные Ядерные реакторы). В Ядерном реакторе со слабо обогащенным ураном (2-3% 235 U ) достигается выгорание ~ 20-30 Гвт-сут/т. В Ядерном реакторе на быстрых нейтронах - до 100 Гвт-сут/т. Выгорание 1 Гвт-сут/т соответствует сгоранию 0,1% ядерного топлива.

При выгорании ядерного топлива реактивность Ядерного реактора уменьшается (в Ядерном реакторе на естественном уране при малых выгораниях происходит некоторый рост реактивности). Замена выгоревшего топлива может производиться сразу из всей активной зоны или постепенно по ТВЭЛ"ам так, чтобы в активной зоне находились ТВЭЛ"ы всех возрастов - режим непрерывной перегрузки (возможны промежуточные варианты). В первом случае Ядерный реактор со свежим топливом имеет избыточную реактивность, которую необходимо компенсировать. Во втором случае такая компенсация нужна только при первоначально с запуске, до выхода в режим непрерывной перегрузки. Непрерывная перегрузка позволяет увеличить глубину выгорания, поскольку реактивность Ядерного реактора определяется средними концентрациями делящихся нуклидов (выгружаются ТВЭЛ"ы с минимальной концентрацией делящихся нуклидов). В табл. 2 приведён состав извлекаемого ядерного топлива (в кг ) в водо-водяном реакторе мощностью 3 Гвт. Выгружается одновременно вся активная зона после работы Ядерного реактора в течение 3 лет и «выдержки» 3 лет (Ф = 3?10 13 нейтрон/см 2 ?сек). Начальный состав: 238 U - 77350, 235 U - 2630, 234 U - 20.

Табл. 2. - Состав выгружаемого топлива, кг